同时抬起头，对基尔霍夫问道：
“准备好了吗，古斯塔夫，我要进来了。”
“我没问题，教授。”
“那好，我倒数三个数，三...二...一...开始！”
“.....教授，反馈很剧烈，20%...43%...59%...83%....快满了快满了，教授再不停就要溢出来了！”
咔哒——
法拉第连忙终止了射线照射，轻轻抹了把头上的汗水。
还好自己停的快，要不静电计就要超限了。
没错，静电计。
应该不会有人想到别的地方去吧？
随后法拉第走到静电计边上，扫了扫数值表：
“9.6X10^6库伦.....古斯塔夫，刚才过去了多久时间？”
基尔霍夫看了眼手上的秒表：
“15.6秒。”
法拉第微微颔首，示意古斯塔夫将计算表清零。
接着又加入了一根热电偶，第二次开始了照射。
整个流程与头一次大同小异，唯一的变量就是随着光线的照入，热电偶很快开始升温。
法拉第则掐着秒表，认真的记着数：
“12.5...13.4....15.6秒，停！”
喊停时间后，法拉第看向基尔霍夫，问道：
“古斯塔夫，温度升高了多少度？”
基尔霍夫微微俯下身子，在刻度表上认真的比对了起来：
“唔......0.338度。”
法拉第将这个数字再次记到了笔记本上，用笔尖在下头划了道梗。
接着思索片刻，开始了最后一个环节：
解封刚才被密闭的磁极。
后世高中物理没考过零分的同学应该都知道。
带电粒子在匀强磁场中如果只受到到磁场力，那么它便会做圆周偏转运动。
归纳这个现象的人叫做洛伦兹，因此这个力又叫做洛伦兹力。
值得一提的是。
这个力的正确读法应该是洛伦兹 力，也就是人名加上力。
类似的还有库仑力，安培力等等。
不过或许是洛伦兹这个名字实在太过微妙了，所以包括许多高中老师在内的师生群体，都会管它叫做洛伦磁力。
1850年的洛伦兹还有三年才会出生，自然还没法提出洛伦兹力的概念。
但另一方面。
洛伦兹是带电粒子在匀强磁场中运动现象的归纳者，他首先提出了运动电荷产生磁场和磁场对运动电荷有作用力的观点，不过却不是现象本身的发现者。
早在1822年的时候，德国人欧文斯便尝试过一个实验：
他将一个带电的小珠子放入磁场中，发现珠子会做圆弧状的运动。
洛伦兹之所以能在相关领域青史留名，所作的贡献并非只是提出一种猜想这么简单，而是因为他归纳了F=qvB*sin(v，B)这么一个公式。
就像大家说小牛发现了万有引力一样。
这句话其实是一种比较普众化的解释，严格意义上来说是错误的。
但是大众又没有涉及到更深层次的必要，所以就有了这么一个比较宽泛的说法。
靠着纯理论能封神的人，在科学史上其实并不多。
因此对于法拉第他们来说。
通过调整磁场的强度，做到将磁场力与电场力互相平衡，并不算一件很困难的事情。
在施加磁场后。
法拉第又关掉了金属电极，观察起了现象。
很快。
在电磁力的作用下，射线开始偏转。
法拉第拿着放大镜以及预先做好的刻度表，记录下了偏转的图形。
接下来的事情就很简单了。
只见法拉第拿起纸笔，在纸上写下了一个公式：
Q= Ne。
这个公式的由来很简单。
在第一个步骤中，法拉第利用静电计测量一定时间内金属筒获得的电量Q。
若进入筒内的微粒数为N，每个微粒所带的电量为e，那么Q便是N和e的乘积。
接着法拉第又翻了一页书，写下了另一个公式：
W= N·1/2mv2。
这个公式的意义同样非常简单：
经过同样时间后读出温升，若进入筒内微粒的总动能W因碰撞全部转变成热能，那么上升的温度便可以对标计算出总动能W。
而微粒既然是粒子，那么它的动能也便一定符合动能公式——防杠提前说一下，动能公式在1829年就提出来了。
其中的m、v分别为微粒的质量和速度，乘以微粒数就是总动能。
接着只要求出最后磁极偏转的微粒运动轨道的曲率半径R，以及磁场强度H。
那么便可得：
Hev=mv2/R。
将上面三个公式互相代入，最终可以得到一个结果：
e/m=（2w）/(H2R2Q）（感谢起点，现在后台总算优化一些了.....）
而e/m，便是........
荷质比！
所谓荷质比，指的便是带电体的电荷量和质量的比值，有些时候也叫作比荷。
这是基本粒子的重要数据之一，也是人类推开微观世界的关键一步。
当初在听徐云讲波动方程的时候，为了弥补法拉第的数学水平，曾经给他打了个高斯灵魂附体的补丁。
不过今天高斯已经到了现场，徐云就不需要再考虑请神了。
只见高斯取过纸笔，飞快的在纸上演算了起来。
五分钟后。
这位小老头随意将笔一丢，轻轻的抖了抖手上的算纸。
只见此时此刻。
纸上赫然写着一个数字：
1.6638*10^11C/kg。
就在高斯准备吹逼两句之际，他的身边忽然又响起了一道熟悉的声音：
“啊咧咧，好奇怪哦.......”
.......
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